Интенсивность непрерывного рентгеновского излучения (н.р.и.)
Интенсивность тормозного рентгеновского излучения в зависимости от энергии может быть вычислена по уравнению Крамера:
,
где
–
ток зонда
–
средний атомный номер по массе области
генерации
–
энергия падающих электронов
–
энергия кванта тормозного излучения в
некоторой точке образца
При низком
значении
интенсивность
спектра резко возрастает, так как больше
вероятность небольших отклонений
траектории в кулоновском поле атомов.
Интенсивность тормозного излучения возрастает с возрастанием тока пучка (SS), атомного номера образца (Z), ускоряющего напряжения. Возрастание, связанное с атомным номером образца, возникает в связи с увеличением кулоновского поля ядра. Интенсивность тормозного излучения очень важна, так как она формирует фон под характеристическими пиками.
Фотон, обладающий некоторой энергией, может формировать как непрерывный, так и характеристический спектры р.и. (в зависимости от энергии фотона и атомного номера образца).
