2.4.2 Рассеяние образцом
Теперь мы можем перейти от сечения для одного изолированного атома (с единицы площади) и считать, что образец содержит N атомов в единице объема. Таким образом, мы можем определить полное сечение рассеяния от образца (в единицах м-1), как
(2.6)Так как N=N0 ρ/A, где N0 – число Авогадро (в единицах атом/моль-1), A – атомный вес рассеивающих атомов в образце (кг•моль-1), который имеет плотность ρ (кг•м3), мы можем записать
(2.7)Таким образом, σtotal это число актов рассеяния на единицу расстояния, которое электрон проходит через образец. Если образец имеет толщину t, то вероятность рассеяния от образца записывается:
(2.8)Произведение r и t называется массовой толщиной образца (например, удвоение r дает тот же эффект, что и удвоение t), и мы столкнёмся с этим термином, когда мы будем обсуждать контраст изображения и также поглощение рентгеновских лучей. Уравнение 2.8 является важным выражением, так как оно содержит все переменные, которые влияют на вероятность рассеяния от реального образца. Мы будем использовать его снова, когда будем рассматривать, как некоторые виды контраста изображения возникают в ПЭМ. Так что теперь мы можем оценить, (довольно упрощенно) связь между физикой рассеяния электронов и информацией, которую мы получаем в ПЭМ.
