3.8 Происхождение F(θ)

• | Печать |
•  E-mail

Так как f(θ) относится к амплитуде рассеянной волны, мы рассмотрим кратко, как она возникает. Приведенный ниже анализ не будет полностью строгим, однако, даст фундаментальные идеи, заложенные в значение f(θ) и его связь с дифференциальным сечением рассеяния.
Чтобы найти полное сечение упругого рассеяния, мы должны интегрировать dσ/dΩ. Необходимо отметить, что эта модель описывает частицы, но также нужно знать о том, как в нее можно ввести волновую природу электронов. Мы можем рассмотреть волновую природу, глядя на рисунок 3.6 (который, тесно связан с рисунками 2.3 и 2.12).

Мы можем описать падающий луч как волну с амплитудой ψ₀ и фазой 2πkr.

В этом определении фазы, величина k - волновой вектор, а r - расстояние, на которое распространяется волна. Когда плоская падающая волна рассеивается на точечном заряде, возникают рассеянные сферические волны, имеющие различную амплитуду ψ_SC, но сохраняющие одну и ту же фазу, с добавление π/2 по отношению к падающей волне.

(3.11)

В этом уравнении f(θ) является амплитудой, которую мы имели бы, если ψ₀=1, т.е. атомная амплитуда рассеяния.